Lecture 4 Electric Potential Conductors Dielectrics Electromagnetics Prof. Viviana Vladutescu
Lecture 4
Electric PotentialConductors Dielectrics
Electromagnetics
Prof. Viviana Vladutescu
Electric Potential
Electric Potential
Intensitas medan listrik bertindak sebagai kekuatan pada setiap arah menuju atas.Oleh karena itu dalam memindahkan satuan muatan dari P1 ke P2, pekerjaan harus dilakukan terhadap medan.
Ketika gaya diterapkan untuk memindahkan objek, pekerjaan adalah produk dari gaya dan jarak objek bergerak dalam arah gaya
2
1
2
1
2
1
2
1
field eagainst th
charge themoves force thesincebut P
P
P
P
P
P
P
P
ldEQW
ldEQldEQldFW
Therefore without specifying the path 2
1
P
P
ldEQ
W
E
P1
P2
Garis skalar integral dari lapangan (konservatif) E tak-berotasi adalah jalan-independen
0ldE
ekuipotensial permukaan
Pertimbangkan plot kontur potensial elektrostatik membentuk permukaan ekipotensial sekitar muatan titik melapis ke atas garis-garis medan untuk muatan titik
Satu set poin dengan potensi yang sama membentuk permukaan ekipotensial. Untuk sebuah muatan titik, equipotentials adalah boladi jari-jari r tetap.
Seperti kita bisa melihat lapangan masuk ke arah penurunan potensi
Jika perilaku potensial tidak diketahui, bidang intensitas listrik dapat ditentukan dengan mencari nilai maksimum dan arah perubahan spasial bidang potensi
VE
Dengan menggunakan di atas dalam persamaan berikut
we get
2
1
P
P
ldEQ
W
2
1
2
1
2
1
2
1
12)(P
P
P
P
l
P
P
P
P
VVdVdlaV
ldVldE
Beda potensial
Q
WV
R
QV
VVRR
Q
R
Q
adRaR
QldEV
PP
P
P
RR
P
P
P
P
0
1200
20
21
4
11
44
4
21
2
1
2
1
2
1
Absolute potensial pada beberapa radius yang terbatas dari sebuah muatan titik tetap pada titik asal (tegangan referensi nol pada radius tak terbatas)
Bekerja per Coulomb dibutuhkan untuk menarik biaya dari infinity ke jari-jari R
Untuk koleksi tuduhan distribusi kontinu
(V) 4
1
(V) 4
1
4
(V) 4
1
0
00
0
dlR
V
dsR
VR
dQV
dvR
V
l
l
s
s
v
v
ReviewJika gaya listrik bergerak tagihan jarak tertentu, itu bekerja pada tuduhan tersebut. Perubahan potensial listrik jarak jauh ini didefinisikan melalui kerja yang dilakukan oleh gaya ini: Pekerjaan dilakukan Charge = pada Q * Potensi mana potensial adalah istilah untuk perubahan potensial listrik, atau beda potensial. Hal ini analog dengan definisi dari energi potensial gravitasi melalui kerja yang dilakukan oleh gaya gravitasi dalam menggerakkan massa melalui jarak tertentu. Satuan beda potensial, atau hanya potensial, adalah Joule / Coulomb, yang disebut Volt (V). Secara fisik, beda potensial ada hubungannya dengan berapa banyak pekerjaan medan listrik tidak dalam menggerakkan muatan dari satu tempat ke tempat lain.
• Baterai, misalnya, dinilai oleh beda potensial pada terminal mereka. Dalam sebuah baterai sembilan volt beda potensial antara terminal positif dan negatif justru sembilan volt. Di sisi lain beda potensial pada stopkontak di dinding rumah Anda adalah 110 volt.
Conductors
Apakah caractherized oleh ε, μ dan σ
Konduktivitas σ (S / m atau 1 / Ω * m atau mhos / m) -tergantung pada densitas muatan ρ -tergantung pada suhu
Ex superkonduktor: itrium-barium-tembaga-oksida
Current and Current Density
• Current
• Current
density 22 )area(m
current(A)
1
1
(s) given time
(C) charge ofamount
m
AJ
s
C
sdJI
Jenis Arus
-konduksi arus: hadir dalam konduktor dan semikonduktor dan disebabkan oleh gerakan drift e-atau konduksi lubang di media dalam menanggapi mantan medan listrik: J (kepadatan konduksi saat ini) = σ * E-perpindahan atau arus elektrolit: adalah hasil dari migrasi ion positif dan negatif juga dikenal sebagai time-varying fenomena lapangan yang memungkinkan arus mengalir antara pelat sebuah kapasitor.konveksi-arus: melibatkan pergerakan partikel bermuatan melalui media vakum, udara atau lainnya nonconductive (e-dalam tabung sinar katoda)
V=I*R
Conservation of charge
J & E )V( k
kkj
j IRV
tJ
(A) 0
jjI
Conduction currents
2
m
AuNqJ
suNqt
QI
tsauNqQ n
EEJsmEu eee /
For most conducting materials the average drift velocity is directly proportional to el field intensity
Conductors in static electric field
Inside a conductor
ρ=0
E=0
Dalam kondisi statis bidang E pada permukaan konduktor di mana-mana normal ke permukaan (permukaan konduktor adalah permukaan ekipotensial dalam kondisi statis)
-The tangential component of the E field on a conductor surface is zero -The normal component of the E field at a conductor /free space boundary is equal to the surface charge density on the conductor divided by the permittivity of free space
Boundary Conditions at a Conductor/
/Free Space Interface
Et=0
En=ρs/ε0
Charactheristics of E on conductor/free space interfaces
00 tt
abcda
EwEldE
00
s
ns
n
s
EorS
SEsdE
Dielectrics
-Ideal dielectrics do not contain free charges
-contain bound charges Induced electric dipoles
The material is polarized
Polar molecules (Permanent dipole moment)
Nonpolar molecules
Ex: By aligning the molecules during the fabrication of a material (use E field when the material is melted and maintain it until it solidifies) we can obtain electrets
The volume density of the electric dipole moment
v
pP
vn
kk
v
1
0lim
n-#of molecules per unit volume
Vector sum of the induced dipole moments
Polarization vector
D = εE
D=ε0E+P
Homogeneous & linear & isotropic media
Polarization charge densities
nps aP
Pp
-surface -volumeA polarized dielectric may be replaced by an equivalent
polarization surface charge density and an equivalent polarization volume charge density for field calculation
dvR
dsR
Vv
p
s
ps
00 4
1
4
1
Total Charge
odvPdsaP
dvdsQ
s v
n
s v
pps