LISTRIK MAGNET 1.pdf

DAFTAR ISI

LISTRIKMEDAN

ELEKTROSTATIKA

GAUSHUKUM

ENERGI POTENSIAL LISTRIK

listrikMultipole

KHUSUHMETODE

ARUS LISTRIK

MAGNETOSTATIKA

INDUKSI ELEKTRO

MAGNET

Exit

BAHAN DIELEKTRIK

BAB I

Elektrostatika

Hukum Coulomb:

Gaya interaksi antaradua muatan adalahberbanding langsungdengan hasil kali keduamuatan dan berbandingterbalik dengankuadrat jarak keduamuatan

Gaya interaksi dua muatan

r

-q +q

F F

r

-q -q

FF

Gaya coulomb untuk muatan lebih dari dua

gaya coulomb yang

dirasakan salah satu

muatan dalam sistem

tersebut merupakan

jumlahan vektor gaya-

gaya yang bekerja pada

muatan tersebut

r12

r32

q1

q3q2

F

X

y

z

R1

R3R2

RR

qqF

N

i i

i ˆ41

2

0

Gaya coulomb untuk muatan

continue

1. Plat bermuatan

pada plat bermuatan dibuat elemen muatannya (dq) untuk menghitung gaya coulomb

Elemen muatan dari distribusi

kontinue

dq

X

Y

Z

rR

R

2

1

0

ˆ

4 R

RdqqFq

dAdq

2. Muatan volume 3. Muatan garis

dq

dq

2

1

0

ˆ

4 R

RdqqFq

2

1

0

ˆ

4 R

RdqqFq

dldq dVdq

Soal

Tentukan gaya coulomb pada muatan 50µC di (0,0,5)m oleh

muatan sebesar 500πµC yang tersebar serba sama pada

suatu lempeng bulat r ≤5m, z = 0m

(0,0,5)

x

y

z

Go Back

BAB II

Medan ListrikMedan listrik adalah suaturuangan yang memiliki sifatdapat memberikan gaya listrik Arah

medan listrik-q +q

N

i pi

pii

r

rqE

12

04

ˆ

EqF

1. Medan listrik oleh muatan titik

y

r3

r2

r1

x

rp

rp1

rp3

rp2

q1

q3

q2

P 2

01 4

ˆ

i

iN

i R

RqE

2. Medan listrik oleh muatan kontinue

rp

rq

R = rp - rq

P

X

Y

dq RR

dqE ˆ

4

12

0

SOALTentukan medan listrik di titik P akibat adanya

distribusi muatan garis tak berhingga dengan

rapat muatan panjang λ seperti gambar berikut ini:

dqdz

R = rp - rz

z

P0rp

rz

Go Back

BAB III

HUKUM GAUSSJumlah fluk yang

melewati permukaan

tertutup sama dengan

muatan yang terlingkupi

oleh permukaan

tertutup tersebut

0

1

0

.

qadE

HUKUM GAUSS1. qi di dalam dan diluar

permukaan gaus

2. Rumus hukum gaus

bentuk integral dapat

diubah dalam bentuk

deferensialdengan

teorema gauss010

1.

dalam

N

i

is

qqadE

0

.

E

Penerapan Hukum Gauss

1.Muatan garis2. muatan luas

0321

.

qadEadEadEadE

sss

03

3

2

2

1

1 .̂.̂.̂.

qdanrEdanrEdanrEadE

sss s

L

s3

s1 s2

r

rr

E ˆ2 0

Y

z

X

s1

s2

s3E

kE ˆ2 0

arah E kesumbu z

Go Back

BAB IV

ENERGI POTENSIAL LISTRIK

2

01 4

ˆ

i

iN

i r

rqE

)1

(ˆ2

ii rr

r

)1

(4 0

1i

iN

i r

qE

y

r3

r2r1

x

rp

rp

1

rp3

rp2

q1

q3

q2

P

1. Potensial listrik oleh muatan titik

VE

N

i i

i

r

qV

1 04

Hubungan antara v dan E dalam bentuk yang lain

2

1

12

2

1

2

1

.

..

dlEVVV

VdlVdlE

2. Potensial listrik oleh muatan kontinue

Pada muatan kontinue untuk menghitung

petensial lirtrik dari muatan dibuat elemen

muatan (dq)

r

dqV

04

1

dVdq

dadq

dldq

, muatan panjang

, muatan luas

, muatan volume

3. Potensial Listrik dan Energi

Pada saat muatan diam

diasumsikan ada

keseimbangan gaya

yaitu gaya elektrostatika

dan gaya mekanik

Usaha untuk memindah

muatan dari a ke b:

0 mmelFqEFF

EqFm

b

a

m dlFW .

b

a

ba dlEqW .

)( abba VVqW

Kerja yang dikerjakan dapat

disamakan dengan perubahan

energi potensial listrik ∆Ue pada

muatan

VqUe

)()( rre qVU

Energi potensial untuk q pada tempat sejauh r

Usaha untuk membentuk konfigurasi muatan

)4

1(

2

1

,1 01 ji

jN

ijj

N

i

ir

qqW

N

i

pi iVqW

1

)(2

1

Energi yang tersimpan dalam medan listrik

dvEW 20

2